PARADOXO DE GRACELI SOBRE A CURVATURA DO ESPAÇO TEMPO NA GRAVIDADE.


1] 

[ SE O ESPAÇO TEMPO TENDE A SER ENCURVADO  SOB A GRAVIDADE E TEM AÇÃO DIRETA SOBRE O MOVIMENTO DOS PLANETAS, POR QUE A LUZ DO SOL AO ENTRAR NA ATMOSFERA DA TERRA,  ELA NÃO SOFRE ESTE DESVIO E FAZ UM ENTORNO DO PLANETA ACABANDO COM A EXISTÊNCIA DA NOITE].


2]

POR QUE NÃO TEM AÇÃO SOBRE A ROTAÇÃO DOS PLANETAS.




   MECÂNICA GRACELI GENERALIZADA - QUÂNTICA TENSORIAL DIMENSIONAL RELATIVISTA DE CAMPOS.





  MECÃNICA GRACELI GERAL - QTDRC.





equação Graceli dimensional relativista  tensorial quântica de campos 

G* =  =

[  /  IFF ]   G* =   /  G  /     .  /

 G  = [DR] =            .+  

+  G* =  = [          ] ω   / T] / c [    [x,t] ]  =  


//////

[  /  IFF ]  = INTERAÇÕES DE FORÇAS FUNDAMENTAIS. =

TeoriaInteraçãomediadorMagnitude relativaComportamentoFaixa
CromodinâmicaForça nuclear forteGlúon10411/r71,4 × 10-15 m
EletrodinâmicaForça eletromagnéticaFóton10391/r2infinito
FlavordinâmicaForça nuclear fracaBósons W e Z10291/r5 até 1/r710-18 m
GeometrodinâmicaForça gravitacionalgráviton101/r2infinito

G* =  OPERADOR DE DIMENSÕES DE GRACELI.

DIMENSÕES DE GRACELI SÃO TODA FORMA DE TENSORES, ESTRUTURAS, ENERGIAS, ACOPLAMENTOS, , INTERAÇÕES DE CAMPOS E ENERGIAS, DISTRIBUIÇÕES ELETRÔNICAS, ESTADOS FÍSICOS, ESTADOS QUÂNTICOS, ESTADOS FÍSICOS DE ENERGIAS DE GRACELI,  E OUTROS.

/

  / G* =  = [          ] ω           .

 MECÂNICA GRACELI GENERALIZADA - QUÂNTICA TENSORIAL DIMENSIONAL RELATIVISTA DE INTERAÇÕES DE CAMPOS. EM ;


MECÂNICA GRACELI REPRESENTADA POR TRANSFORMADA.



dd = dd [G] = DERIVADA DE DIMENSÕES DE GRACELI.






                                           - [  G*   /.    ] [  [

G { f [dd]}  ´[d] G*         / .  f [d]   G*                            dd [G]


O ESTADO QUÂNTICO DE GRACELI


                                           - [  G*   /.    ] [  []

G { f [dd]}  ´[d] G*         / .  f [d]   G*                            dd [G]









                                           - [  G*   /.    ] [  [.]

G { f [dd]}  ´[d] G*         / .  f [d]   G*                            dd [G]




                                           - [  G*   /.    ] [  []

G { f [dd]}  ´[d] G*         / .  f [d]   G*                            dd [G]




                                           - [  G*   /.    ] [  [


G { f [dd]}  ´[d] G*         / .  f [d]   G*                            dd [G]




                                           - [  G*   /.    ] [  []

G { f [dd]}  ´[d] G*         / .  f [d]   G*                            dd [G]




                                           - [  G*   /.    ] [  []

G { f [dd]}  ´[d] G*         / .  f [d]   G*                            dd [G]



Partículas idênticas e energia de intercâmbio

É possível elucidar estas afirmações com um pouco de detalhe técnico. A "identidade" das partículas está ligada à simetria dos estados mecanico-quânticos devido ao intercâmbio de etiquetas das partículas. Isto dá lugar a dois tipos de partículas, que se comportam de forma diferente, chamadas férmions e bósons. (Há também um terceiro tipo, anyons e sua generalização, pléktons).

Se considerarmos um sistema com duas partículas idênticas, pode-se supor que o vetor de estado de uma partícula é |ψ>, e o vetor de estado da outra partícula é |ψ′>. Pode-se representar o estado do sistema combinado, que é uma combinação não especificada dos estados de uma partícula, como:

.

Se as partículas são idênticas, então: (i) seus vetores de estados ocupam espaços de Hilbert matematicamente idênticos; e (ii) |ψψ′> e |ψ′ ψ> terão a mesma probabilidade de colapsar a qualquer outro estado multipartícula |φ>:

Esta propriedade se chama simetría de intercâmbio. Uma forma de satisfazer essa simetría é que a permutação só induza uma fase:

Sem dúvida, duas permutações conduzirão à identidade (visto que as etiquetas voltarão a suas posições originais), donde se requer que e2iα = 1. Então, ou

que se chama um estado totalmente simétrico, ou

que se chama estado totalmente antisimétrico.

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